即使爱了以后 没有甚麽好
克希霍夫电压定律(KVL)
已知任一连通的集总电路有n个节点,我们可以任选其中一个节点当做据点(datum node),当做测量电位的参考点。因此我们可以定义 (n-1)个节据电压node-to-datum),标示为 e1,e2,e3,……,e(n-1),而且附上 + 或 – 来指出电压参考方向。节点电压en 必为0。设Vk-j 代表节点 k 和节点 j 间的电压差,克希荷夫电压定律谓:
KVL:对於所有的集总电路,对於任意据点的选择。对於所有时间t,对所有节点对 k 与 j
而言,
Vk-j(t) = ek(t) – ej(t)
Vj-k(t) = - Vk-j(t)
KVL:(封闭节点序列) 对於所有集总连通电路,对於所有封闭节点序列,对於所有时间t,环绕所选择封闭节点序列之节点对节点电压(node-to- node)之代数和为0。
figure:含有五个节点的连通电路
例: 上图是由五个二端元件,一个标以T的三端元件所组成。我们任选节点 e5为据点,可以定义出节点电压e1,e2,e3,e4 。因此可写出下列方程式:
V1-5 = e1 - e5 = e1
V1-2 = e1 - e2
V2-3 = e2 - e3
V3-4 = e3 - e4
V4-5 = e4 - e5
V2-4 = e2 - e4
V5-2 = e5 - e2= -e2
我们发现, V4-5 + V2-4 + V5-2 = 0
再考虑封闭节点序列(closed node sequence) 2-4-5-2,它是封闭的,因为序列开始和终止在同一点2。因此,对於这一特定的封闭节点序列,电压和为零。而另一组 2-3-5-2的电压和亦为零。
再考虑另一个不同的封闭节点序列, 1-2-3-4-5-1。由前面的方程式,我们又发现
V1-2 + V2-3 + V3-4 + V4-5 + V5-1 = 0
封闭节点序列1-2-3-4-5-1可以认定为电路之一回路(loop),亦即从一节点开始,通过二端元件,最后终止於同一个节点的封闭路径。
克希荷夫定律与基尔霍夫定律内容一样,是同一定律
克希霍夫电压定律(KVL)
已知任一连通的集总电路有n个节点,我们可以任选其中一个节点当做据点(datum node),当做测量电位的参考点。因此我们可以定义 (n-1)个节据电压node-to-datum),标示为 e1,e2,e3,……,e(n-1),而且附上 + 或 – 来指出电压参考方向。节点电压en 必为0。设Vk-j 代表节点 k 和节点 j 间的电压差,克希荷夫电压定律谓:
KVL:对於所有的集总电路,对於任意据点的选择。对於所有时间t,对所有节点对 k 与 j
而言,
Vk-j(t) = ek(t) – ej(t)
Vj-k(t) = - Vk-j(t)
KVL:(封闭节点序列) 对於所有集总连通电路,对於所有封闭节点序列,对於所有时间t,环绕所选择封闭节点序列之节点对节点电压(node-to- node)之代数和为0。
figure:含有五个节点的连通电路
例: 上图是由五个二端元件,一个标以T的三端元件所组成。我们任选节点 e5为据点,可以定义出节点电压e1,e2,e3,e4 。因此可写出下列方程式:
V1-5 = e1 - e5 = e1
V1-2 = e1 - e2
V2-3 = e2 - e3
V3-4 = e3 - e4
V4-5 = e4 - e5
V2-4 = e2 - e4
V5-2 = e5 - e2= -e2
我们发现, V4-5 + V2-4 + V5-2 = 0
再考虑封闭节点序列(closed node sequence) 2-4-5-2,它是封闭的,因为序列开始和终止在同一点2。因此,对於这一特定的封闭节点序列,电压和为零。而另一组 2-3-5-2的电压和亦为零。
再考虑另一个不同的封闭节点序列, 1-2-3-4-5-1。由前面的方程式,我们又发现
伐浮崔簧诏毫措桐胆昆
V1-2 + V2-3 + V3-4 + V4-5 + V5-1 = 0
封闭节点序列1-2-3-4-5-1可以认定为电路之一回路(loop),亦即从一节点开始,通过二端元件,最后终止於同一个节点的封闭路径。
毕克定律是一种求不规则图形面积的方法。如图,这是一个不规则图形的面积,涂红色的部分在图形周围,叫做周格;涂绿色的部分在图形内部,叫内格。毕克定律就是:任何封闭图形的周格数量除以2加内格面积一定是原来图形的面积。因此,如果定义周格为z,内格为n,那么这个图形的面积应为z÷2+n,即29÷2+21=35.5
胡克定律是力学基本定律之一。适用于一切固体材料的弹性定律,它指出:在弹性限度内,物体的形变跟引起形变的外力成正比。这个定律是英国科学家胡克发现的,所以叫做胡克定律。
发布时间:2023-10-25 09:54
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